Hertz-féle dipólus

Hertz-féle dipólus

Hertz-féle dipólusnak nevezzük az olyan sugárzó elemet, amelynek l hossza sokkal kisebb λ hullámhossznál. A Hertz féle dipólus egy erősen rövidített antenna, a dipólusok végein kapacitív terhelés. A kapacitív terhelés és a rövidítés olyan mértékű, hogy az antenna teljes hosszán az I antennaáram állandó. Mivel a Hertz-féle dipólus erősen rövidített antenna, így kicsi az antennanyeresége, iránykarakterisztikája kvázi-izotróp jellegű. A Hertz-féle dipólus antennanyeresége $G\approx 1.5$ azaz $G\approx 1.76dB$

Matematikai összefüggések

$l<<\lambda ⟹l<<\frac{\lambda }{4}$ A Hertz-féle dipólus sugárzási terében fellépő mágneses és elektromos vektor összetevői: $E_r=\frac{\frac{Z_0}{2\pi }Il}{r^2}cos(1+\frac{1}{j\beta r})$ $E_{\vartheta }=\frac{\frac{Z_0}{2\pi }I}{r}-\frac{1}{\lambda }\sin \vartheta (1+\frac{1}{j\beta r}-\frac{1}{{\beta }^2{r}^2})$ $H_{\phi }=j\frac{Il}{2r\lambda }sin\vartheta (1+\frac{1}{j\beta r})$ Nagy r távolságok esetén az $\frac{1}{r^2}$ illetve az $\frac{1}{r^3}$ tényezőjű tagok elhanyagolhatóak, úgyhogy a távoltérben: $E_{\vartheta }=\frac{\frac{Z_0}{2\pi }I}{r}-\frac{1}{\lambda }\sin \vartheta$ $H_{\phi }=j\frac{Il}{2r\lambda }sin\vartheta =\frac{E}{Z_0}$ ahol $Z_0=\sqrt{\frac{{\mu }_0}{{\epsilon }_0}}=377\mathrm{\Omega }$ az üres tér hullámellenállása. A Hertz-féle dipólus sugárzási ellenállása $R_R=80{\pi }^2(\frac{l}{\lambda }{)}^2$